第七百三十一章 三弹齐爆！（下）(4/7)

碰撞参数其实存在一个陷阱。”

    张清声调拔高了几分：

    “陷阱？”

    “是的。”

    大于在自己写出的公式上画了个圈，解释道：

    “在聚变情况下，点粒子的速度存在一个虚值。”

    “这个虚值看起来是极限值，但实际上它还可以再快一些。”

    早先提及过。

    和立体角不是常规度数角一样，散射截面同样不是常规认知里的截面。

    这是描述微观粒子散射概率的一种物理量，又称碰撞截面。

    一种运动中的粒子碰撞另一种静止粒子时，如果在单位时间内通过垂直于运动方向单位面积上的运动粒子数为1，静止粒子数也是1，则单位时间发生碰撞的概率称为碰撞截面。

    截面的量纲与面积的量纲相同，单位是靶恩， 1b=10242 。

    如果碰撞为弹性散射，相应的截面称为弹性截面，如果碰撞为非弹性散射，相应的截面称为非弹性截面。

    1909年的时候。

    卢瑟福进行了α粒子散射实验，并在此实验的基础上建立了原子的核式结构模型，开创了原子物理学的新天地。

    该实验也为后人提供了一种用散射手段研究物质结构的方法，对近代物理的发展产生了深刻的影响，并在近现代物理学诸多领域中有着广泛的应用。

    在经典力学里。

    粒子的运动有着确定的轨道，所以经典散射的关键也是求出轨道，即找出散射角与碰撞参数的关系，这里当然就要用到牛顿运动定律。

    大多数对卢瑟福散射公式的证明都利用了牛顿第二定律或比耐公式，还有利用圆锥曲线的基本知识并结合参数的几何方法等等。

    “设入射横截面上dσ面积元内的入射粒子被散射后位于大小为dΩ的立体角中，显然，dσ越大， dΩ也就越大。“

    大于手中的粉笔哒哒哒的在黑板上进行着板书，同时飞快的说道：

    “定义二者的比值为微分散射截面，即 d(θ)=dσdΩ。”

    “而 dσ=bdbdφ，dΩ=sθdθdφ，所以 d(θ)=bsθ|dbdθ”