第七百零九章 宇宙：你们不要过来啊！(2/6)

=4

    代用牛顿引力势，轻松得到：▽2h00=16πp;(g=1)

    在等号左侧加上一个表示空间波动的四维算符达朗贝尔□：□h00=16πp

    设想场的变化只因场源的波动，可有关系：

    □=▽2+0（v2▽2）

    又因为应力能量张量是 t00=p，□h00=16πt这就是“线性爱因斯坦场方程”。

    从这个表达式不难看出，这个方程中对 hαβ是线性处理的，就好像一个立体的东西压扁了给你看一样。

    那么自然，质点系的引力场方程为： h00=8πt

    引入爱因斯坦张量表示在弯曲时空中的静态场量即是：

    gαβ=8πtαβ。

    同时假设时空物质随着时空面的曲率而分布，就像袋子里的东西分布在袋子里一样，无指标简化表示即为：

    g+Λ=±kt此即爱因斯坦场方程的基本形式。

    Λ是宇宙学常数，爱因斯坦认为自己做错的项目，所以现在先把它看成 0即可。

    根据场量显然系数 k=8π，左边的是黎曼曲率 rαβ，而据比安基恒等式可以完成移项，所以就是： rac12rgac=8πgtαβ

    若是在电磁场中，根据麦克斯韦方程，空间内真空光速平方系真空电容率与真空磁导率之乘积，即：

    c2=μe

    因此 rac12rgac=8πgμetαβ，又因为 tαβ是二阶张量场切使用几何单位制 c≡1，统一量纲，于是得到：

    rac12rgac=8πgc4tαβ

    此即电磁作用下的爱因斯坦场方程。（之前有读者一直好奇场方程怎么来的，有机会就写了一下，全程靠记忆打出来的，应该没错，我这大概是第一个把场方程详细推导过程写出来的书？大概）

    哪怕是截止到后世的2023年。

    爱因斯坦场方程依旧没有解析解，只有一些特解。

    其中最著名的特解显然就是史瓦西解，也就是史瓦西度规——早先提及过，度规就是解的一种说法。

    而在这少数特解中，有一个解最为特殊。